2.2真空干燥過(guò)程的傳熱傳質(zhì)
凍干過(guò)程的傳熱傳質(zhì)應(yīng)包括干燥過(guò)程中物料內(nèi)水分的固氣相變及物料內(nèi)的傳熱傳質(zhì)；被凍干物料外、凍干機(jī)內(nèi)非穩(wěn)態(tài)溫度場(chǎng)和稀薄氣體流動(dòng)的理論；捕水器內(nèi)水蒸氣的氣-固相變理論等。目前，就第一部分內(nèi)容國(guó)內(nèi)外研究的較多，下面主要針對(duì)第一部分做一詳細(xì)闡述。
2.2.1傳統(tǒng)的凍干理論
傳統(tǒng)的凍干理論都是基于l967年桑德?tīng)?Sandal)和金(King)等提出的冷凍干燥冰界面均勻后移穩(wěn)態(tài)模型(The Uniformly Retreating Iee Model簡(jiǎn)稱(chēng)URF模型)建立的一維穩(wěn)態(tài)模型。該模型將被凍干物料分成已干層和凍結(jié)層，假設(shè)已干層和凍結(jié)層內(nèi)都是均質(zhì)的，其特點(diǎn)是：簡(jiǎn)單，所需參數(shù)少，求解容易，能較好地模擬形狀單一、組織結(jié)構(gòu)均勻的物料的升華干燥過(guò)程，應(yīng)用也比較廣泛，但不夠精確，主要應(yīng)用在對(duì)于質(zhì)量要求不是很高的食品的凍干。
2.2.1.1直角坐標(biāo)系下的模型
(1) 平板狀物料 產(chǎn)品形狀若可簡(jiǎn)化為一塊無(wú)限寬、 厚度為d的平板, 主干燥階段熱質(zhì)傳遞的物理模型可簡(jiǎn)化，如圖2-7所示。
傳熱能量平衡方程：
傳質(zhì)連續(xù)方程:
該模型適用于凍結(jié)成平板狀的液狀物料和片狀固體物料。
式中,TⅡ為凍結(jié)層的溫度，K； aⅡe為凍結(jié)層的熱擴(kuò)散系數(shù)，m2/s；DIe為已干層的有效擴(kuò)散系數(shù) m2/s；cI為已干層內(nèi)水蒸氣的質(zhì)量濃度，kg/m3。
(2)散狀顆粒狀物料 產(chǎn)品若是散狀顆粒狀物料，主干燥階段熱質(zhì)傳遞的物理模型可簡(jiǎn)化，如圖2-8 所示。
傳熱能量平衡方程：
傳質(zhì)連續(xù)方程：
式中，TⅠ為已干層的溫度，K； aⅠe為已干層有效熱擴(kuò)散系數(shù)，m2/s；其余同上。
該模型適用于散狀顆粒狀物料，例如凍結(jié)粒狀咖啡萃取物的求解比較準(zhǔn)確。
2.2.1.2直角坐標(biāo)系下的模型
(1)圓柱體物料 產(chǎn)品形狀可以簡(jiǎn)化成圓柱體的物料 ，主干燥階段熱質(zhì)傳遞的物理模型可簡(jiǎn)化成如圖2 -9所示。傳熱能量平衡方程：
傳質(zhì)連續(xù)方程:
該模型適合于可以簡(jiǎn)化成圓柱形狀的物料的凍干，例如人參、骨骼、蒜薹等。
(2)長(zhǎng)頸瓶裝液態(tài)物料 長(zhǎng)頸瓶裝液態(tài)物料在冷凍時(shí)高速旋轉(zhuǎn)，使液態(tài)產(chǎn)品凍結(jié)在瓶壁上，主干燥階段熱質(zhì)傳遞的物理模型可簡(jiǎn)化，如圖2-10所示。
傳熱能量平衡方程：
傳質(zhì)連續(xù)方程：
2.2.1.3球坐標(biāo)系下的模型
（1）球狀物料 產(chǎn)品形狀可簡(jiǎn)化為球體的物料，主干燥階段熱質(zhì)傳遞的物理模型可簡(jiǎn)化，如圖2-9所示，圖中r和R表示球半徑。
傳熱能量平衡方程：
傳質(zhì)連續(xù)方程：
該模型適合于可簡(jiǎn)化成球狀的物料，例如草莓、動(dòng)物標(biāo)本等。
(2)球形長(zhǎng)頸瓶裝物料 球形長(zhǎng)頸瓶裝液態(tài)物料在冷凍時(shí)高速旋轉(zhuǎn)，使液態(tài)產(chǎn)品凍結(jié)在瓶壁上，主干燥階段熱質(zhì)傳遞的物理模型可簡(jiǎn)化，如圖2-11所示。
傳熱能量平衡方程：
傳質(zhì)連續(xù)方程：
